由式（3）看出，當(dāng)j，λ，a1為定值時(shí)，螺線管軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng) 度主要與F（α，β）有關(guān)，即與螺線管的幾何尺寸有關(guān)。 作者曾對(duì)自己設(shè)計(jì)的，由16盤(pán)小線圈組成的螺線管在不同 度時(shí)軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度H0進(jìn)行了測(cè)定，結(jié)果如圖2所示。 螺線管的參數(shù)為：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm 2 ，λ = 576，每盤(pán)小線圈的厚度為2.1cm。 73 由圖2看出，螺線管軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度H0隨其長(zhǎng)度（β）增 加而增加。在螺線管較短時(shí)（β <2），H0增加較快；螺線管較長(zhǎng) 時(shí)（β>2），H0增加很慢，后趨于飽和，其值接近0.4πIn（In是 螺線管單位長(zhǎng)度安匝數(shù)）。這說(shuō)明螺線管較短時(shí)漏磁較多，隨著 螺線管的增長(zhǎng)，漏磁逐步減少，終趨于零。 （5）長(zhǎng)鏈分子分散劑吸附在礦物表面，具有吸附層的礦粒之 間產(chǎn)生相互排斥作用，即空間（位阻）效應(yīng)，阻礙了微粒間的相互 聚集，導(dǎo)致微粒的有效分散； Bagchivold理論指出，當(dāng)分子長(zhǎng)度為 L的高分子吸附于粒子 上以后，球形粒子之間的空間排斥勢(shì)能為 其中Z為一個(gè)高分子在粒子表面所占的面積。 當(dāng)?shù)V物粒子表面吸附分子層后，其粒子間的總勢(shì)能 本文詳細(xì)地介紹了有限元法及預(yù)估反算法計(jì)算鎧裝螺線管內(nèi) 點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，進(jìn)而確定漏磁系數(shù) σ。實(shí)測(cè)結(jié)果表明，理論計(jì)算值與 測(cè)值吻合。 在鎧裝螺線管磁系設(shè)計(jì)研究時(shí)，以往對(duì)漏磁系數(shù) σ 的確定， 計(jì)者常憑借經(jīng)驗(yàn)來(lái)選擇。然而，σ 是磁系設(shè)計(jì)中很關(guān)鍵的一個(gè) 數(shù)，σ過(guò)小，磁系達(dá)不到所要求的場(chǎng)強(qiáng)；σ過(guò)大，則會(huì)導(dǎo)致制造 本和生產(chǎn)時(shí)能耗的急劇增大。由此可見(jiàn)，采用更為合理可靠的 法來(lái)確定漏磁系數(shù)σ，將設(shè)計(jì)者從僅僅依賴(lài)于經(jīng)驗(yàn)的困境中解 出來(lái)，是磁系設(shè)計(jì)研究的重要課題。 研究表明，可采用有限元法及預(yù)估反算法，精-確地計(jì)算螺線 內(nèi)腔中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)及其他各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，并由此可確定該磁系的漏磁系 σ，進(jìn)而進(jìn)行磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算。

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