在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較?。划?dāng) l =200μm時，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達磁飽和時的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場中的效應(yīng)將與未飽和時有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l 20世紀70年代以來，高梯度磁分離技術(shù)在微細粒物料分離 域嶄露頭角，引起各國有關(guān)部門的重視。實現(xiàn)高梯度磁分離的 鍵在于采用能產(chǎn)生高磁場梯度的鋼毛介質(zhì)，因此，揭示各種鋼 介質(zhì)的磁場分布特性，是深入研究高梯度磁分離理論的基礎(chǔ)。 用聚磁鋼毛的切面呈矩形、圓形和橢圓形。國外學(xué)者曾用解析對單絲圓切面鋼毛的磁場特性做了較詳細的研究［1］，并在此基上建立各種理論數(shù)學(xué)模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集過程的質(zhì)。然而，上述研究都以圓切面鋼毛為對象，沒有考慮介質(zhì)切面形狀效應(yīng)，而且都是局限于對孤立的單絲介質(zhì)的研究，沒有涉實用中多絲鋼毛介質(zhì)間的相互影響所引起的磁場特性的變化。 ，其內(nèi)徑為22.6cm，外徑為26.6cm。上蓋及下底厚均為 2.8cm，在蓋及底上有一直徑為4.1cm的孔，以便插入直徑為 4.0cm的鐵芯。86的鐵鎧材料為工程純鐵，其內(nèi)徑為31cm， 外徑為37cm，上蓋及下底厚均為4.0cm。兩種螺線管鐵芯材料 均為45號鋼。螺線管的長度可以隨串聯(lián)線圈的個數(shù)而改變。鐵 鎧的上蓋可以在鐵鎧的圓筒部分內(nèi)上下移動。磁場強度測定用 CT-5型高斯計。 對 42，86兩種螺線管內(nèi)腔軸向和徑向磁場強度的測定結(jié) 如表1，表2，表3所示。 由表1、表2、表3的測定結(jié)果可得重要結(jié)論，鎧裝螺線管內(nèi) 各點的磁場強度基本相等，即腔內(nèi)是一均勻磁場，而且在鐵鎧 達磁飽和前磁場強度的值為 H=0.4πIn

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